Тахион | это... Что такое Тахион? (original) (raw)

Так выглядит объект сферической формы, движущийся быстрее света (так мог бы выглядеть тахион, если бы мог отражать свет). Из-за движения со скоростью больше световой, он невидим, когда он движется навстречу наблюдателю. Только когда на самом деле он пройдет мимо ближайшей к наблюдателю точки траектории, наблюдатель увидит возникший вдруг объект, разделяющийся на два удаляющихся друг от друга объекта, причем одно из них приближается к наблюдателю и затем удаляется, двигаясь в направлении, совпадающем с реальным движением объекта, а второе — движется в обратном направлении, причем изменения объекта наблюдаются в этом изображении развивающимися обратно во времени. На рисунке «камера» наведена на точку, где объект реально находится в данный момент. Чёрная линия соответствует условно коническому фронту черенковского излучения (именно под углом, соответствующем углу этого конуса, объект становится впервые виден). Реальный объект имеет сферическую форму в системе отсчета наблюдателя.

Анимация.

Тахио́н (от греч. ταχύς, «быстрый») — гипотетическая частица[1], движущаяся со скоростью, превышающей скорость света[2] в вакууме, в противоположность обычным частицам, называемым в теоретических работах по тахионам тардионами, движущимся всегда медленнее света, способным покоиться, и люксонам (например, фотону), движущимся всегда только со скоростью света.

Гипотетические поля, соответствующие описанной частице, называются тахионными полями. Обычно в качестве таковых рассматриваются поля, подчиняющиеся уравнению Клейна-Гордона (или Дирака, Янга — Миллса[3] и т. п.) с противоположным знаком у массового члена (то есть с отрицательным квадратом массы; иногда, как в случае уравнения Дирака, где параметр массы входит в первой степени, его приходится делать мнимым — или матричным и т. п. — явно). Интересно заметить, что подобные поля достаточно легко реализуются в том числе в простых механических моделях, а также могут встречаться при описании неустойчивых сред в физике твердого тела.

Если тахионы вообще существуют, то могут существовать различные их типы, различающиеся массами и другими свойствами. При научном употреблении термина под тахионами (или тахионными полями) подразумеваются в принципе лоренц-инвариантные объекты, то есть объекты, не нарушающие принцип относительности[4].

Содержание

История

Впервые тахионы описал Зоммерфельд, затем тахионы теоретически исследовали сравнительно многие физики, среди них можно выделить таких, как Сударшан, Олекса-Мирон Биланюк, (en:Vijay Deshpande), и Джеральд Фейнберг (Gerald Feinberg). Последнему принадлежит и сам термин.

Базовые понятия

Частица с мнимой массой

Простейший способ формального введения тахиона в рамках специальной теории относительности состоит в том, чтобы сделать в формулах для энергии и импульса

E = \frac{mc^2}{\sqrt{1 - \frac{v^2}{c^2}}}

\vec p = \frac{m \vec v}{\sqrt{1 - \frac{v^2}{c^2}}}

массу m — не действительным, как обычно, а (чисто) мнимым числом.

Тогда, полагая, что энергия и импульс должны быть действительными, приходим к необходимости \ v > c, то есть получаем тахион — частицу, скорость которой не может быть меньше скорости света. При замедлении такой частицы энергия увеличивается, причем при замедлении до скорости света — увеличивается бесконечно, то есть очевидно, затратив конечную энергию, тахион нельзя затормозить до скорости света (как обычную массивную частицу нельзя до неё разогнать).

При этом можно заметить, что обычное соотношение энергии и импульса

\ E^2 = c^2 p^2 + c^4m^2

из-за того, что в случае тахиона m^2 < 0, приводит к тому, что не при всех импульсах энергия действительное число. Решение с мнимой энергией соответствует экспоненциальному росту (неустойчивости) тахионного поля при небольших пространственных частотах, то есть в этом случае нет бегущей волны.

Тахионные поля

Простейший способ описания (конструирования) тахионного поля в терминах полевых уравнений — использование уравнений, аналогичных уравнению Клейна — Гордона для скалярного или векторного тахиона:

\partial^2_x \psi + \partial^2_y \psi + \partial^2_z \psi - {1\over c^2}\partial^2_t \psi - {m^2 c^2\over \hbar^2} \psi = 0,

уравнению Дирака для спинорного:

\left(mc^2\alpha_0 + c \sum_{j = 1}^3 \alpha_j p_j\right) \psi = i \hbar \frac{\partial\psi}{\partial t},

и тому подобные обобщения, только с противоположным знаком массового члена (m^2 < 0) в первом случае, и явном использовании мнимого m во втором (то есть в обоих случаях опять можно использовать мнимую массу; вообще же говоря, масса может быть не обязательно просто мнимым числом, но и каким-то другим объектом, например, матрицей, лишь бы её квадрат был отрицательным).

Иными словами, обозначив мнимую массу m = i\ \mu, где \mu — действительное число, можно записать для случая тахионных полей уравнения Клейна — Гордона — Фока и Дирака так:

\partial^2_x \psi + \partial^2_y \psi + \partial^2_z \psi - {1\over c^2}\partial^2_t \psi + {\mu^2 c^2\over \hbar^2} \psi = 0,

\left(i\mu c^2\alpha_0 + c \sum_{j = 1}^3 \alpha_j p_j\right) \psi = i \hbar \frac{\partial\psi}{\partial t}.

Подставив бегущую волну \psi = \mathrm{const} \cdot \exp(i(kx - \omega t)) в любое из этих уравнений, получим такое соотношение[5] для k и \omega (для простоты можно проделать это в одномерном варианте), что групповая скорость v_{gr} = d\omega / d k окажется большей, чем c.

Тахион и тахионное поле

При кажущейся синонимичности понятий тахиона и тахионного поля (как это бывает с обычными полями и обычными частицами в квантовой теории поля), следует иметь в виду, что здесь могут иметь место некоторые терминологические и содержательные особенности.

Хотя по определению тахионным полем можно считать поле, групповая скорость волн которого больше скорости света, тем не менее, не все типы возбуждений тахионного поля распространяются со столь большой скоростью. Так, например, передние фронты ограниченных в пространстве волновых пакетов тахионного поля, насколько известно (из расчетов и экспериментов с формальными аналогами), практически во всех исследованных случаях распространяются не быстрее, чем со скоростью с (а именно только такие волновые пакеты пригодны для того, чтобы быть сигналами при передаче информации).

С другой стороны, тахион как частица — результат квантования тахионного поля. Такое квантование прежде всего представляет проблему само по себе, так как содержит неустойчивый сектор (длинноволновый). Казалось бы, можно ограничиться только достаточно коротковолновым сектором, в котором этой проблемы нет. Однако, так ограничивая спектр, мы оказываемся ограничены случаем плохо локализованных волновых пакетов (то есть бесконечно протяженных возбуждений), которые в принципе нельзя, например, излучить за конечное время в конечной области пространства. Если же мы хотим исследовать волновые пакеты конечного пространственного размера, мы должны использовать весь спектр (включая и сектор неустойчивости или мнимой энергии).

В этом видится серьёзное содержательное расхождение между понятием тахионного поля и тахиона как частицы. В частности, если совсем игнорировать тахионное поле и рассматривать тахион как чисто классическую (не квантовую) частицу (материальную точку), соотношение между энергией и импульсом каковой описано выше, то действительно можно столкнуться с парадоксом причинности, описанным ниже, а путь, на котором проблема могла бы быть решена, остается тогда неясным (впрочем, принципиально чисто классическая частица в современной физике в любом случае была бы предметом очень больших сомнений).

Механическая модель

Простой и достаточно наглядной механической моделью скалярного тахионного поля (на одномерном пространстве) может служить натянутая струна (нить), лежащая без трения сверху вдоль горизонтального цилиндра.

Одним из ценных свойств такой модели является интуитивная очевидность некоторых фактов, прежде всего того факта, что концепция внутренне непротиворечива и в принципе реализуема, а в данном случае и того важного факта, что тахионное поле, по крайней мере в варианте этой модели, в принципе не может нарушить принцип причинности (а лоренц-инвариантность прямо следует из уравнения движения), а это значит, что в принципе возможны тахионные поля, не нарушающие принципа причинности. Также из неё довольно очевидно, что для принципиальной невозможности взаимодействия тахионного поля с нетахионными полями нет достаточных оснований. Единственной очевидной проблемой остается проблема неустойчивости. Также эта модель, по-видимому, не дает радикального интуитивного ответа на вопрос о возможности и условиях распространения тахионной волны быстрее света (хотя эта модель может быть полезна и для исследования двух последних вопросов, однако тут она не приносит в сущности чего-то нового по сравнению с обычным исследованием решений исходного уравнения).

Аналогии

Формальными аналогами фундаментальных тахионных полей являются, среди прочего, различные типы возбуждений в твердом теле (или других средах).

В некоторых случаях при этом речь идет о том, что, как и в случае гипотетических фундаментальных тахионов, вопрос стоит о том, что возмущение распространяется быстрее, чем свет в вакууме (см. ссылку об оптических тахионах). Последние исследовались с особенной тщательностью, и, насколько известно, хотя распространение максимума огибающей волнового пакета быстрее света в вакууме в таких случаях действительно может наблюдаться, однако с помощью него не может передаваться быстрее света в вакууме какая-либо информация; в частности, передний фронт такого волнового пакета, какой бы ни была его форма, по сообщениям исследователей, никогда не распространяется быстрее, чем c.

Ясно, что наряду с теоретическими расчетами, использование аналогии с такими вполне наблюдаемыми реально уже сейчас системами достаточно полезно для теоретического исследования гипотетических фундаментальных тахионов.

Трудности

Тахионы до сих пор экспериментально не обнаружены. При этом существует несколько вопросов, которые могут до некоторой степени поставить под сомнение если не саму теоретическую возможность существования тахионов, то некоторые из представлений, возникающих при первом взгляде.

Проблема нарушения причинности, неустойчивость, действительно ли тахион так быстр

Одна из основных проблем, связанных с тахионами — нарушение причинности, появляющееся при наивном рассмотрении, когда тахион уподобляется обычному «шарику», движущемуся быстрее света, который наблюдатель может по своему желанию испускать, передавая с ним быстрее света энергию и информацию (направленные сигналы).

Вторая проблема — свойство нестабильности тахионных полей. Необычный знак массового члена приводит к неограниченному[6] экспоненциальному росту мод тахионного поля с небольшими пространственными частотами, что приводит к хаосу или к ситуации, маскирующей ожидаемые эффекты (например, распространение волновых пакетов), что, с другой стороны, может способствовать устранению проблемы нарушения причинности.

Часто утверждалось, что тахионы вообще не могут передавать информацию, иначе их наличие противоречило бы принципу причинности (выполнение принципа относительности — лоренц-инвариантность подразумевается[7]), от которого современная физика пока не готова отказываться, хотя он и не является абсолютно обязательным (ни одна теория не содержит его в качестве постулата). Предпринимались попытки по разному обосновать невозможность передачи информации тахионами, например, принципиальной нелокализуемостью тахиона либо невозможностью отличить его воздействие, вызванное намеренно возбужденной волной, от его спонтанной случайной флуктуации, связанной с его неустойчивостью. Однако требование, чтобы тахионное поле вообще не могло передавать информацию, слишком сильно; на самом деле, для этого следует потребовать лишь невозможность передавать информацию быстрее света. Возможно, у тахионного поля могут существовать как типы возбуждений, двигающиеся быстрее света (которые не могут переносить с собой информацию), так и двигающиеся не быстрее света (которые могут переносить с собой информацию).

Третья трудность проявляется при более внимательном взгляде. Действительно, те типы тахионных полей, которые описываются локальным дифференциальным уравнением, вряд ли способны нарушить принцип причинности. Лоренц-инвариантность же тоже очевидна из вида уравнений. Остается вопрос: действительно ли такое тахионное поле может распространяться быстрее c. Ответ отрицательный (для таких «обычных» тахионных полей, которые уже теоретически исследованы). Нередко оказывается (при более аккуратном и детальном анализе), что формально вычисленная групповая скорость не совпадает со скоростью переноса энергии и информации волной. То есть хотя скорость движения максимума огибающей волнового пакета и может для таких полей превышать скорость света, однако в этом случае речь не идет о действительно хорошо локализованном волновом пакете; если же речь идет о волновом пакете, действительно излученном за конечное время (когда его генерация начинается не раньше строго определенного момента времени _t_0) и на конечном пространстве (генерирующая «антенна» занимает в пространстве место не правее, чем определенное конечное _x_0), то распространение переднего фронта такого пакета вправо от _x_0 происходит не быстрее, чем скорость света. Существуют сообщения[источник не указан 84 дня], что проверка показывает, что именно так и получается в данном случае.

Таким образом, в современной физике как трудности, связанные с гипотетическими тахионными полями, так и возможные преимущества их использования, уже не выглядят связанными с возможностью нарушения причинности или передачи информации быстрее света. По крайней мере, если речь идет о таких их разновидностях, которые можно построить по обычным рецептам современной физики и которые теоретически исследованы. Более того, практически все поля, у которых происходит спонтанное нарушение симметрии (а такие поля встречаются в современной теоретической физике достаточно часто[8]), являются в некотором смысле тахионными, хотя и отличаются от простейшего тахионного поля в чистом виде[9].

Случай компактного пространства

В ряде ситуаций, при исследовании вопроса о том, приводит ли распространение информации и энергии со скоростью, большей c к нарушению принципа причинности, обычные рассуждения требуют по меньшей мере заметной модификации. Прежде всего, это случай компактного пространства (простейший, одномерный, пример такого пространства — окружность; на ней можно рассмотреть тахионные поля или частицы-тахионы). Особенность такого пространства в том, что на нём вовсе не эквивалентны (глобально) все лоренцевы (инерциальные) системы отсчета, напротив, существует только одна выделенная система отсчета, для которой пространственно-временные координаты однозначны и непрерывны, в остальных не удается избежать разрыва (скачка) времени при обходе окружности. Если же не все лоренцевы системы отсчета равноправны, то мысленный эксперимент с посылкой информационного сигнала в собственное прошлое не получается таким же, как в бесконечном пространстве. Это замечание не означает доказательства того, что фронт тахионной волны действительно может распространяться в этой ситуации быстрее света, а всего лишь ставит под сомнение теоретическое ограничение, связанное с упомянутым мысленным экспериментом.

Довольно интересно, что исследование тахионных полей на компактных пространствах (размер которых может быть в принципе как микроскопически мал, так и космологически велик) позволяет по крайней мере отчасти решить и проблему неустойчивости: если «масса» тахионного поля достаточно мала, оно оказывается устойчивым на компактном пространстве, так как в таком пространстве не помещаются волны, настолько длинные, чтобы быть неустойчивыми[10]. При столь малой чтобы избежать неустойчивости массе и при доступных в этом случае пространственных частотах групповая скорость тахионных волн будет очень мало (возможно, практически неопределимо) отличаться от скорости света.

Тахионы в различных теориях

В первоначальных вариантах теории струн (в теории бозонной струны) в спектре масс частиц появлялся тахион в качестве основного вакуумного состояния струны. Хотя это не является противоречием — просто вакуумное состояние нестабильно — его наличие является основанием для модификаций струнных теорий. Однако иногда такая модификация делается путем анализа самого тахионного состояния. Так, сравнительно недавно появилась достаточно содержательная работа, рассматривающая спонтанное нарушение симметрии при распаде тахионного состояния в теории бозонной струны[источник не указан 84 дня].

Во многих современных теориях, включающих спонтанное нарушение симметрии (например, включающие механизм Хиггса как он включен в Стандартную модель), присутствуют поля (экспериментально всё ещё не обнаруженные), которые можно назвать в определенном смысле тахионными. Однако обычно такие поля имеют свойства тахионных лишь в области неустойчивости, имея и точки устойчивого равновесия («конденсат»), таким образом, можно считать их не соответствующими первоначальному понятию тахиона и тахионного поля, подразумевающему отсутствие минимумов потенциала, и модифицирующими само понятие тахиона. Однако современное словоупотребление обычно не считается с такими тонкими различиями; при этом само употребление слов тахионная конденсация (или просто конкретное описание вида потенциала) однозначно дает понять, о чём идет речь.

См. также

Примечания

  1. ↑ Подразумевается не любая воображаемая частица с соответствующим свойством быстрого движения, а, как это бывает в подавляющей доле теорий современной физики, не нарушающая лоренц-инвариантности.
  2. ↑ Говоря точнее, речь идет о том, что для тахиона больше скорости света формально посчитанная скорость — например, через обычные соотношения СТО с заменой массы частицы на мнимое число или как групповая скорость — также вычисленная формально — для тахионного поля. Вопрос о том, может ли тахионное поле реально (даже лишь теоретически реально) распространяться со скоростью, превышающей скорость света, заметно сложнее (простейшие осложнения связаны с нестабильностью тахионного поля и с тем, что стабилизирующие модификации могут устранить возможность распространения волны быстрее света или сделать превышение исчезающе малым; см. в основной статье).
  3. ↑ Имеется в виду, конечно, вариант массивного янгмиллсовского поля, если, конечно, я вообще корректно его назвал.
  4. ↑ Частицы (или возбуждения неких гипотетических полей), движущиеся быстрее света, но при этом и нарушающие принцип относительности, вообще говоря, очень легко вообразить, но в рамках сложившейся терминологии они не называются тахионами или тахионными полями, и полностью выходят за рамки проблематики, обсуждающейся в связи с ними. В частности, вопрос о нарушении причинности их сигналами, даже в самой своей постановке, полностью выходит за рамки подхода при обсуждении такого вопроса для тахионов, и по-видимому не имеет с последним ничего общего, или даже вообще не возникает. Не говоря уже о том, что современная физика в целом не видит пока причин, ни в области теории, ни в области эксперимента, (и не проявляет желания) отказываться от лоренц-инвариантности.
  5. ↑ Это соотношение, если выписать его явно, сводящееся к \omega^2 = c^2 k^2 - c^4\mu^2, конечно же, повторяет соотношение для энергии и импульса тахиона при формальном его введении как классической (не квантовой) частицы, как это описано выше.
  6. ↑ В идеальной модели; в большинстве же реальных случаев предполагается, что такой рост сменяется тахионной конденсацией.
  7. ↑ На самом деле, вероятно, если бы физика оказалась перед жестким выбором, заставляющим отказаться от одного из этих принципов, то легче отказалась бы от принципа относительности, чем от принципа причинности. Разумеется, при прочих равных условиях (то есть если за противоположное решение нет каких-то дополнительных новых веских аргументов) и в случае, если никаким путем не удалось бы «спасти» оба принципа.
  8. ↑ Включая, например, хиггсово поле, входящее в стандартную модель.
  9. ↑ Отличаются тем, что кроме массового члена, порождающего неустойчивость, они содержат так или иначе нелинейный член, ограничивающий беспредельный рост поля из-за этой неустойчивости и приводящий к наличию кроме неустойчивого — дополнительных устойчивых равновесных состояний.
  10. ↑ Строго говоря, неустойчивость моды нулевой пространственной частоты остается, однако она может быть сделана физически ненаблюдаемой, может иметь наблюдаемые следствия вполне приемлемого характера, то есть не выглядеть неустойчивостью для физического наблюдателя, а может быть и вовсе подавлена наложением неких дополнительных условий.

Литература

Ссылки