Деление ядра | это... Что такое Деление ядра? (original) (raw)

232Th

5,9

цепной ядерной реакции деления.

Из пяти рассмотренных выше ядер только три имеются в природе: 232Th, 235U, 238U. Природный уран содержит примерно 99,3 % 238U и лишь 0,7 % 235U. Другие делящиеся ядра, 233U и 239Pu, могут быть получены искусственным путём. Практические способы их получения основаны на использовании пороговых ядер 232Th и 238U по следующим схемам:

{}^{232}_{90}\textrm{Th} + {}^{1}_{0}\textrm{n} \xrightarrow {}^{233}_{90}\textrm{Th} \xrightarrow[22min]{\beta^-} {}^{233}_{91}\textrm{Pa} \xrightarrow[27,4days]{\beta^-} {}^{233}_{92}\textrm{U} \xrightarrow[1,6\cdot 10^5 years]{\alpha}

{}^{238}_{92}\textrm{U} + {}^{1}_{0}\textrm{n} \xrightarrow {}^{239}_{92}\textrm{U} \xrightarrow[23,5min]{\beta^-} {}^{239}_{93}\textrm{Np} \xrightarrow[2,3days]{\beta^-} {}^{239}_{94}\textrm{Pu} \xrightarrow[2,4\cdot 10^4 years]{\alpha}

В обоих случаях процесс радиационного захвата приводит к образованию радиоактивных ядер. После двух последовательных β−-распадов образуются делящиеся нуклиды. Промежуточные ядра имеют достаточно малые периоды полураспада, что позволяет использовать эти способы на практике. Образовавшиеся делящиеся ядра также радиоактивны, но их периоды полураспада настолько велики, что ядра можно рассматривать как стабильные при использовании в ядерных реакторах.

В связи с возможностью получения делящихся ядер из пороговых, встречающихся в природе, 232Th и 238U, последние принято называть воспроизводящими. Современные знания о нуклидах позволяют предполагать, что будущее ядерной энергетики связано именно с превращением воспроизводящих материалов в делящиеся[34][35].

Стадии процесса деления

Условное схематическое изображение стадий процесса деления (r — расстояние между образовавшимися ядрами, t — время протекания стадий).

Деление начинается с образования составного ядра. Спустя примерно 10−14 секунды это ядро делится на два осколка, которые, ускоряясь под действием кулоновских сил, разлетаются в противоположные стороны. Ускоренное движение осколков заканчивается спустя 10−17 с с момента их образования. К этому времени они имеют суммарную кинетическую энергию примерно 170 МэВ и находятся на расстоянии друг от друга примерно 10−8 см, то есть порядка размера атома.

Часть энергии деления переходит в энергию возбуждения осколков деления, которые ведут себя как любые возбуждённые ядра — либо переходят в основные состояния, излучая гамма-кванты, либо испускают нуклоны и превращаются в новые ядра, которые также могут оказаться в возбуждённом состоянии и их поведение будет аналогично поведению ядер, образовавшихся при делении исходного составного ядра.

Испускание ядром нуклона возможно лишь в случае, когда энергия возбуждения превышает энергию связи нуклона в ядре, тогда он испускается с большей вероятностью, чем гамма-квант, так как последний процесс протекает гораздо медленнее (электромагнитное взаимодействие намного слабее ядерного). Чаще всего испускаемым нуклоном является нейтрон, так как ему не нужно преодолевать кулоновский барьер при вылете из ядра, а для осколков деления это ещё вероятнее, так как они перегружены нейтронами, что приводит к понижению энергии связи последних. Энергия возбуждения осколков деления примерно равна 20 МэВ, что намного больше энергии связи нейтронов в осколках, а следовательно возможно испускание одного или двух нейтронов каждым из осколков спустя 10−17−10−14 секунды с момента их образования. В результате практически мгновенно после деления составного ядра осколки деления испускают два или три нейтрона, которые принято называть мгновенными.

Образовавшиеся ядра по-прежнему находятся в возбуждённых состояниях, однако в каждом из них энергия возбуждения меньше энергии связи нейтрона, поэтому остатки энергии возбуждения излучаются в виде гамма-квантов спустя 10−14−10−9 секунды с момента испускания нейтронов, такие гамма-кванты также называются мгновенными.

В дальнейшем движение осколков деления не связано с их превращениями. Так как они увлекают за собой не все электроны исходного атома, из них образуются многозарядные ионы, кинетическая энергия которых тратится на ионизацию и возбуждение атомов среды, что вызывает их торможение. В результате ионы превращаются в нейтральные атомы с ядрами в основных энергетических состояниях. Такие атомы называются продуктами деления.

Продукты деления имеют ядра со всё ещё избыточным количеством нейтронов по сравнению со стабильными ядрами в той же области массовых чисел и являются таким образом β−-радиоактивными, каждое из них служит началом серии β−-превращений, заканчивающихся только при достижении стабильного состояния. Ядра одной серии составляют так называемую цепочку распада, состоящую в среднем из трёх β−-переходов, скорость которых зависит от избытка нейтронов, уменьшается по мере приближения к стабильному состоянию и намного меньше рассмотренных выше стадий процесса деления. β−-распад сопровождается испусканием антинейтрино.

В результате β−-распадов могут образовываться ядра в возбуждённых состояниях, которые переходят в основные состояния путём излучения гамма-квантов либо, крайне редко, превращаются в другие ядра путём испускания нейтронов. Такие нейтроны называются запаздывающими.

Следует отметить, что в процессе деления возможно образование частиц, не упомянутых выше (например α-частиц), либо осколков деления в количестве, большем двух, однако эти события настолько маловероятны, что на практике обычно не рассматриваются[36][37].

Энергия деления

При делении тяжёлого ядра выделяется примерно 200 МэВ и более 80 % этой энергии составляет кинетическая энергия осколков деления. Остальная часть распределяется между нейтронами, гамма-квантами, β−-частицами и антинейтрино. При этом соотношение между отдельными составляющими энергии деления слабо зависит от делящегося ядра и от энергии нейтрона, вызывающего процесс деления.

Превращающаяся в тепло энергия на один акт деления (200 МэВ), в перерасчёте на 1 г прореагировавшего 235U даёт:

5·1023МэВ = 1,94·1010кал = 8,1·1010Дж = 22,5 МВт·ч ≈ 1 МВт·сут

Интересно, что около 5 % всей энергии деления уносится с антинейтрино и не может быть использовано.

Энергия осколков деления, мгновенных гамма-квантов и нейтронов превращается в тепло практически мгновенно. Энергия β−-распада, составляющая примерно 7 % всей энергии деления, выделяется постепенно в течение длительного времени, так как β−-распады происходят значительно позже момента деления ядра. Это запаздывание приводит к так называемому остаточному энерговыделению в остановленном ядерном реакторе, которое (в случае его работы на большой мощности) после остановки настолько велико, что необходимо принимать меры для охлаждения реактора. Причём вначале остаточное энерговыделение уменьшается довольно быстро: треть за 1 минуту, 60 % — за 1 час, около 75 % — за 1 сутки. Затем энергия выделяется всё медленнее, вследствие чего отработавшее в реакторе ядерное топливо обладает настолько большой радиоактивностью и, соответственно, остаточным энерговыделением, что требует длительной (по нескольку лет) выдержки в специальных бассейнах с охлаждением[38][39].

Распределение энергии деления, МэВ:

Ядро Кинетическая энергия осколков Энергия мгновенных гамма-квантов Энергия запаздывающих гамма-квантов Энергия нейтронов Энергия бета-частиц Энергия антинейтрино Суммарная энергия
233U 160,5 7,0 7,0 5,0 9,0 10 198,5
235U 166,0 7,2 7,2 4,9 9,0 10 204,1
239Pu 171,5 7,0 7,0 5,8 9,0 10 210,3

Осколки деления

Выход осколков деления 235U.

При делении 235U тепловыми нейтронами образуется около 30 различных пар осколков, преимущественно неравной массы. Самый лёгкий из них имеет массовое число 72, самый тяжёлый — 161. Наиболее вероятно деление на осколки с отношением масс 3/2. Выход таких осколков достигает примерно 6 %, в то время как осколков с равными массами — примерно 10−2 %. Такой характер распределения осколков по массам наблюдается для всех делящихся нуклидов как при спонтанном делении, так и при делении возбуждённых составных ядер независимо от вида частиц, бомбардирующих исходные ядра. Кривые выхода осколков деления слабо различаются для разных делящихся ядер, это говорит о том, что асимметрия в распределении осколков присуща самому механизму деления ядер.

Такая асимметричность деления осколков противоречит предсказаниям капельной модели ядра, так как бесструктурная капля с наибольшей вероятностью должна делиться как раз на две равные части. Деление на неравные части объясняется в рамках оболочечной модели ядра как результат преимущественного образования ядер с заполненными оболочками, содержащими 50 и 82 нейтронов (магические числа). Однако асимметрия деления уменьшается при увеличении энергии возбуждения делящегося ядра и при больших её значениях исчезает. Например, в случае деления 235U тепловыми нейтронами вероятность симметричного деления составляет примерно 0,01 %, нейтронами с энергией 14 МэВ около 1 %, а при энергии нейтрона более 100 МэВ распределение осколков деления по массам имеет один максимум, соответствующий симметричному делению ядра. Такая тенденция находится в согласии с представлением о применимости ядерных моделей[40][41].

Продукты деления

Массовое число продуктов деления, как правило, не изменяется в процессе β−-превращений, поэтому выход осколка деления с определённым массовым числом можно рассматривать и как выход всех продуктов деления с тем же массовым числом. Таким образом, среди продуктов деления находятся в основном атомы с массовыми числами ядер в интервалах 90—105 и 130—145 (см. график в предыдущем разделе).

Состав продуктов деления в общем случае постоянно изменяется, однако если процесс деления продолжается достаточно долго с постоянной скоростью, то в большинстве цепочек β−-распада достигается равновесие и химический состав продуктов деления становится неизменным. Каждый элемент при этом представлен многими изотопами из разных цепочек. В состоянии равновесия из всех продуктов деления примерно:

Количество продуктов деления примерно в 2 раза превышает количество разделившихся ядер. Так как размеры всех атомов приблизительно одинаковы, то продукты деления занимают больший объём, чем атомы делящегося материала, что приводит к радиационному распуханию ядерного топлива, то есть образование в нём пор, заполненных газообразными продуктами деления или рост его объёма[42][43].

Нейтроны деления

Зависимость среднего числа нейтронов, испускаемых при делении от энергии нейтронов, вызывающих деление для различных ядер.

Испускание нейтронов осколками деления — одна из важнейших особенностей процесса деления тяжёлых ядер. Именно она позволяет создать при определённых условиях цепную реакцию деления.

Мгновенные нейтроны

Это нейтроны, испускаемые осколками деления практически мгновенно после деления составного ядра, в отличие от запаздывающих нейтронов, испускаемых продуктами деления через некоторое время после этого. Количество нейтронов, испускаемых в одном акте деления — случайная величина, распределённая примерно по закону Гаусса около среднего значения (2-3 нейтрона на одно делящееся ядро). Мгновенные нейтроны составляют более 99 % нейтронов деления.

Среднее число нейтронов \nu_{f}^{i}, образующихся при делении, зависит от сорта ядра-мишени и энергии налетающего нейтрона. Наблюдается заметный рост \nu_{f}^{i} при увеличении энергии возбуждения делящегося ядра. Экспериментальные данные хорошо описываются линейной зависимостью вида[44][45]:

\nu_{f}^{i}(E) = \nu_{f0}^{i} + E_n \frac{d\nu_{f}^{i}}{dE} ,

где \nu_{f0}^{i} — значение \nu_{f}^{i} для E=0,025 эВ.

Запаздывающие нейтроны

Это нейтроны, испускаемые продуктами деления через некоторое время (от нескольких миллисекунд до нескольких минут) после реакции деления тяжёлых ядер, в отличие от мгновенных нейтронов, испускаемых практически мгновенно после деления составного ядра.

В очень редких случаях в цепочке β−-превращений образуется ядро с энергией возбуждения, превышающей энергию связи нейтрона в этом ядре. Такие ядра могут испускать нейтроны, которые называются запаздывающими. Испускание запаздывающего нейтрона конкурирует с гамма-излучением, однако в случае перегруженности ядра нейтронами более вероятно будет испускание нейтрона.

Несмотря на малый выход, запаздывающие нейтроны играют огромную роль в ядерных реакторах. Благодаря большому запаздыванию, эти нейтроны существенно, примерно на два порядка и более, увеличивают время жизни нейтронов одного поколения в ядерном реакторе и тем самым создают возможность управления самоподдерживающейся цепной реакцией деления.

Ядро, образовавшееся при испускании запаздывающего нейтрона, может находиться либо в основном, либо в возбуждённом состоянии. В последнем случае возбуждение снимается гамма-излучением[46][47].

Применение

Деление ядер — мощный источник энергии, которое человечество использует в больших масштабах уже более 50 лет. Применение свойства деления, которое заключается в том, что при определённых условиях реакция деления может быть цепной, привело к созданию ядерных реакторов, использующих управляемую цепную реакцию для различных целей, и ядерного оружия, использующего неуправляемую цепную реакцию. Наряду с термоядерным, ядерное оружие является самым сокрушительным видом вооружений. Крупнейшими международными организациями в области использования атомной энергии являются МАГАТЭ и ВАО АЭС.

Ядерные реакторы

Ядерный реактор — это устройство, в котором осуществляется управляемая цепная ядерная реакция, сопровождающаяся выделением энергии. Первый ядерный реактор в мире, «Чикагскую поленницу-1» (англ. Chicago Pile-1), запустили под трибунами университетского стадиона в 1942 году сотрудники Чикагского университета под руководством Энрико Ферми, в рамках проекта Манхэттен по разработке ядерного оружия[48]. Спустя 4 года в Лаборатории № 2 Академии наук СССР по руководством Курчатова с теми же целями был пущен первый в Европе реактор Ф1[49]. Первая в мире атомная электростанция в Обнинске с энергетическим реактором АМ-1 была запущена 1954 году[50].

Ядерные реакторы — весьма разнообразные по конструкции и областям применения устройства. По характеру использования реакторы можно условно разделить на:

Такое разделение является довольно условным, так как применение реакторов часто не ограничивается лишь одной функцией. Самыми разнообразными и узкоспециализированными являются исследовательские реакторы, что обусловлено широким спектром решаемых ими задач[53]. Энергетические реакторы кроме своих основных функций могут выполнять и другие, например энергетический реактор первой АЭС в Обнинске в основном предназначался для экспериментов, а реакторы на быстрых нейтронах могут быть одновременно и энергетическими, и нарабатывать изотопы, которые возможно в дальнейшем использовать в качестве топлива или сырья для оружия. Оружейные реакторы кроме своей основной задачи часто снабжают свои рабочие посёлки теплом и электроэнергией[54].

История ядерной энергетики охватывает период более полувека, и за это время она уже стала традиционной отраслью энергетики, в настоящее время доля выработки электроэнергии на АЭС во многих странах достигает довольно больших значений. Сейчас в мире насчитывается 433 энергетических реактора общей мощностью 366,590 ГВт и 65 в стадии сооружения[55]. Мировым лидером по установленной мощности АЭС является США (около 100 млн кВт) и Франция (примерно 63 млн кВт), по доле выработки электроэнергии на АЭС первенствует Франция, США же занимает лишь 18-ое место. Пятёрка стран по мощности и доле выработки[56]:

Страны Установленная мощность, млн кВт Страны Доля выработки электроэнергии на АЭС,%
Флаг США США 101,2 Флаг Франции Франция 74,1
Флаг Франции Франция 63,1 Флаг Словакии Словакия 51,8
Флаг Японии Япония 44,1 Флаг Бельгии Бельгия 51,2
Флаг России Россия 22,7 Флаг Украины Украина 48,1
Флаг Республики Корея Ю.Корея 20,5 Флаг Венгрии Венгрия 42,1

Ядерное оружие

Ядерное оружие — оружие массового поражения взрывного действия, основанного на использовании ядерной энергии, освобождающейся при цепной ядерной реакции деления тяжёлых ядер. Это мощнейший вид оружия, созданный человеком, уступающий по силе взрыва лишь термоядерному оружию, и обладающий множеством поражающих факторов.

Разработкой ядерного оружия активно занималась фашистская Германия, однако несмотря на серьёзные успехи, ей не удалось завершить работы в этом направлении. Первое испытание ядерного оружия (испытание Тринити) было осуществлено в 1945 году в штате Нью-Мексико, США[57]. В этом же году единственный раз в истории оно было применено, на японские города Хиросима (6 августа) и Нагасаки (9 августа) американскими войсками были сброшены бомбы Малыш и Толстяк, что повлекло немедленную капитуляцию Японии.

Несмотря на то, что ядерное оружие было применено лишь один раз, его существование, обычно подтверждаемое проведением страной-обладателем ядерных испытаний, имеет огромное политическое и военное значение. Страны-обладатели ядерного оружия входят в неофициальный ядерный клуб, а лидеры по этому виду вооружений, Россия и США, со времён холодной войны придерживаются доктрины ядерного паритета, при этом направляя политические усилия на нераспространение ядерного оружия. Пятёрка стран, имеющих на вооружении наибольшее количество ядерных боеголовок[58]:

Страны
Флаг России Россия
Флаг США США
Флаг Франции Франция
Флаг Китайской Народной Республики Китай
Флаг Великобритании Великобритания

Интересно то, что ядерные взрывы многократно использовались и в мирных целях, в основном для отработки или, наоборот, интенсификации газовых и нефтяных месторождений, для чего разрабатывались специальные промышленные ядерные заряды[59].

Примечания

  1. ↑ Irene Joliot-Curie, and Pavel Savitch (1938). «On the Nature of a Radioactive Element with 3.5-Hour Half-Life Produced in the Neutron Irradiation of Uranium». Comptes Rendus 208 (906): 1643.
  2. ↑ O. Hahn, F. Strassmann Über den Nachweis und das Verhalten der bei der Bestrahlung des Urans mittels Neutronen entstehenden Erdalkalimetalle // Naturwissenschaften. — 1939. — Т. 27. — № 1. — С. 11−15.
  3. ↑ Lise Meitner, O. R. Frisch Disintegration of Uranium by Neutrons: a New Type of Nuclear Reaction // Nature. — 1939. — Т. 143. — № 3615. — С. 239−240.
  4. ↑ 1 2 Bohr, Wheeler, 1939
  5. ↑ О. Фриш, Дж. Уилер Открытие деления ядер (рус.) // УФН. — 1968. — Т. 96. — С. 700—707.
  6. ↑ П.С.Кудрявцев Курс истории физики. — Москва: Просвещение, 1982. — С. 73.
  7. ↑ I.R.Cameron, University of New Brunswick Nuclear fission reactors. — Canada, New Brunswick: Plenum Press, 1982.
  8. ↑ Камерон, 1987, с. 43
  9. ↑ Мухин, т.1 ч.I, 1993, с. 50
  10. ↑ Бать и др., 1982, с. 65
  11. ↑ 1 2 Камерон, 1987, с. 44
  12. ↑ Климов, 1985, с. 112
  13. ↑ Бать и др., 1982, с. 62—65
  14. ↑ Мухин, т.1 ч.II, 1993, с. 125
  15. ↑ Bjørnholm, Lynn, 1980, pp. 730—732
  16. ↑ V. M. Strutinsky Shell effects in nuclear masses and deformation energies // Nuclear Physics A. — 1967. — Т. 95. — № 2. — С. 420−442.
  17. ↑ M. Brack, Jens Damgaard, A. S. Jensen, et al. Funny Hills: The Shell-Correction Approach to Nuclear Shell Effects and Its Applications to the Fission Process // Reviews of Modern Physics. — 1972. — Т. 44. — № 2. — С. 320−405.
  18. ↑ Peter Möller, Arnold J. Sierk, Takatoshi Ichikawa, et al. Heavy-element fission barriers // Physical Review C. — 2009. — Т. 79. — № 4. — С. 064304.
  19. ↑ Ulrich Brosa, Siegfried Grossmann and Andreas Müller Nuclear scission // Physics Reports. — 1990. — Т. 197. — № 4. — С. 167−262.
  20. ↑ U. Brosa, H.-H. Knitter, T.-S. Fan, et al. Systematics of fission-channel probabilities // Physical Review C. — 1999. — Т. 59. — № 2. — С. 767−775.
  21. ↑ C. Romano, Y. Danon, R. Block, et al. Fission fragment mass and energy distributions as a function of incident neutron energy measured in a lead slowing-down spectrometer // Physical Review C. — 2010. — Т. 81. — № 1. — С. 014607.
  22. ↑ Wagemans, 1991, p. 36
  23. ↑ Norman E. Holden and Darleane C. Hoffman Spontaneous fission half-lives for ground-state nuclide (Technical report) // Pure and Applied Chemistry. — 2000. — Т. 72. — № 8. — С. 1525−1562.
  24. ↑ 1 2 Nudat 2.5
  25. ↑ Камерон, 1987, с. 44—46
  26. ↑ Бать и др., 1982, с. 65—66
  27. ↑ E. K. Hulet Spontaneous fission in the heavy elements // Journal of Radioanalytical and Nuclear Chemistry. — 1990. — Т. 142. — № 1. — С. 79−99.
  28. ↑ Мухин, т.1 ч.II, 1993, с. 157−163
  29. ↑ Singh et al., 2002, p. 248
  30. ↑ Мухин, т.1 ч.II, 1993, с. 158, 163
  31. ↑ Bjørnholm, Lynn, 1980, pp. 778−787
  32. ↑ Singh et al., 2002, pp. 248, 523−553
  33. ↑ V. Metag, D. Habs and H. J. Specht Spectroscopic properties of fission isomers // Physics Reports. — 1980. — Т. 65. — № 1. — С. 1−41.
  34. ↑ Бать и др., 1982, с. 66—67
  35. ↑ Климов, 1985, с. 111—113
  36. ↑ Бать и др., 1982, с. 67—69
  37. ↑ Климов, 1985, с. 113
  38. ↑ Бать и др., 1982, с. 69—70
  39. ↑ Климов, 1985, с. 114—115
  40. ↑ Бать и др., 1982, с. 70—71
  41. ↑ Климов, 1985, с. 114—118
  42. ↑ Бать и др., 1982, с. 73—75
  43. ↑ Климов, 1985, с. 116—117
  44. ↑ Бать и др., 1982, с. 72—73
  45. ↑ Климов, 1985, с. 118—119
  46. ↑ Бать и др., 1982, с. 75—77
  47. ↑ Климов, 1985, с. 119—120
  48. ↑ E.Fermi The Development of the first chain reaction pile (англ.) // Proceedings of the American Philosophy Society. — 1946. — В. 90.
  49. ↑ Ларин Иван Иванович Реактор Ф-1 был и остаётся первым // Наука и жизнь. — М., 2007. — В. 8.
  50. ↑ Музей атомной энергетики. ОАО «Концерн Росэнергоатом». Проверено 31 мая 2010.
  51. ↑ Камерон, 1987, с. 172
  52. ↑ Климов, 1985, с. 309—338
  53. ↑ Климов, 1985, с. 333—337
  54. ↑ Александр Емельяненков День Сурка по-красноярски // Российская газета. — 2010. — В. 81.
  55. ↑ Latest news related to PRIS and the status of Nuclear Power Plants (англ.). Power Reactor Information System. IAEA. Архивировано из первоисточника 23 августа 2011. Проверено 25 мая 2011.
  56. ↑ World Nuclear Power Reactors & Uranium Requirements (англ.). World Nuclear Association (1 December 2010). Архивировано из первоисточника 28 января 2012. Проверено 10 декабря 2010.
  57. ↑ The Trinity Test (англ.). The Manhattan Project (An Interactive History). US Department of Energy.(недоступная ссылка — история) Проверено 31 мая 2010.
  58. ↑ Status of World Nuclear Forces (англ.). Federation of American Scientists. Архивировано из первоисточника 28 января 2012. Проверено 31 мая 2010.
  59. ↑ Промышленное использование энергии ядерного взрыва. Мирные взрывы. РФЯЦ-ВНИИТФ.(недоступная ссылка — история) Проверено 31 мая 2010.

Литература

Просмотр этого шаблона Ядерные технологии
Инженерия Ядерная физика · Деление ядра · Термоядерная реакция · Излучение · Ионизирующее излучение · Атомное ядро · Ядерная безопасность · Ядерная химия
Материалы Ядерное топливо · Отработанное ядерное топливо · Ядерное топливное сырье · Торий · Уран (Обогащение урана • Обеднённый уран) · Плутоний · Дейтерий · Тритий
Ядерная энергия Главные темы Ядерный реактор · Радиоактивные отходы · Управляемый термоядерный синтез · Ядерная силовая установка · Ядерный двигатель (Ядерный ракетный двигатель) · Радиоизотопный термоэлектрический генератор Типы реакторов Инерциальный синтез · Корпусной ядерный реактор · Кипящий водо-водяной реактор · 4-го поколения · Реактор на быстрых нейтронах · Магноксовый · Водо-водяной ядерный реактор · Графито-газовый ядерный реактор · Газоохлаждаемый быстрый · Реактор с жидкометаллическим теплоносителем · На бегущей волне · Со свинцовым теплоносителем · Реактор на расплавах солей · Тяжеловодный ядерный реактор · Сверхкритический водоохлаждаемый · Сверхвысокотемпературный · С гранулированным топливом · Интегральный быстрый реактор · SSTAR
Ядерная медицина Медицинская визуализация Позитронно-эмиссионная томография · Однофотонная эмиссионная компьютерная томография (ОФЭКТ) · Гамма-камера Терапия Радиобиология опухолей · Томотерапия · Протонная терапия · Брахитерапия · Нейтрон-захватная терапия
Ядерное оружие История · Разработка · Ядерная война · Ядерная гонка · Ядерный взрыв (Поражающие факторы ядерного взрыва) · Ядерное испытание · Перевозка · распространение Ядерный клуб · Список ядерных испытаний

Эта статья входит в число хороших статей

Категория:

Wikimedia Foundation.2010.

Полезное

Смотреть что такое "Деление ядра" в других словарях: