Kepler orbit (original) (raw)
케플러 궤도(영어: Kepler orbit)는 천체물리학에서 한 천체에 대한 다른 천체의 상대적인 운동 모습(타원, 포물선, 쌍곡선, 또는 간혹 직선)을 2차원으로 투영시켜 놓은 것이다. 케플러 궤도는 두 천체를 점으로 가정하고 둘 사이의 중력 상호작용만을 고려하기 때문에, 섭동, 항력, 복사압, 일반 상대성이론, 구형이 아닌 천체 등등 다양한 조건들은 모두 무시된다. 케플러 궤도는 이체 문제의 특수한 경우의 해이다. 케플러 궤도는 여섯 개의 궤도 요소로 변수화될 수 있다. 대부분의 사례에서는 중심 물체가 매우 커 중심 물체의 질량 중심이 해당 계의 질량 중심과 거의 일치하지만, 두 물체의 질량이 비슷한 경우에는 두 물체의 무게중심을 도는 케플러 궤도로 물체의 운동을 설명할 수 있다.
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| dbo:abstract | في الميكانيكا السماوية، مدار كبلر (أو المدار الكبلري) هو حركة جسم واحد بالنسبة للآخر، باعتبارها قطع ناقص، قطع مكافئ، أو قطع زائد، الذي يشكل مستوى مداري ثنائي الأبعاد في الفضاء الثلاثي الأبعاد. (مدار كبلر يمكن أيضا أن يشكل خط مستقيم.) وتعتبر فقط نقطة قوة الجاذبية للجسمين، وتتجاهل الاضطرابات بسبب التفاعلات الجاذبية مع الكائنات الأخرى، السحب في الغلاف الجوي، وضغط الإشعاع الشمسي، والجسم المركزي الغير كروي، وما إلى ذلك. كما أنها لا تأخذ في الاعتبار آثار النسبية العامة. يمكن معلمات مدارات الكبلرية إلى ستة عناصر مدارية بطرق مختلفة.يمكن وصف المدارات الكبلرية إلى ستة عناصر مدارية بطرق مختلفة. في معظم التطبيقات، هناك جسم مركزي كبير، مركز الكتلة التي يفترض أن تكون مركز كتلة النظام بأكمله. قبل التحلل، ومدارات الجسمين الأصغر من حيث الكتلة يمكن وصفها بأنها مدرات كبلر تدور حول مركز مشترك من الكتلة المرجح لهم، (ar) Keplerbahnen sind Lösungen des Zweikörperproblems der klassischen Himmelsmechanik, bei dem zwei Massepunkte unter dem Einfluss ihrer gegenseitigen Massenanziehung (Gravitation) sich um den gemeinsamen Schwerpunkt (ihr Baryzentrum) bewegen. Die Formen der Keplerbahnen sind Kegelschnitte: Kreis, Ellipse, Parabel und Hyperbel, wobei sich das Baryzentrum im Brennpunkt der Bahn befindet. Wird das Baryzentrum als stillstehend betrachtet, führen beide Körper synchron eine ähnliche Keplerbahn um das Baryzentrum aus, wobei sie stets entgegengesetzte Punkte zum Baryzentrum einnehmen und das Verhältnis ihrer veränderlichen Abstände zum Baryzentrum stets umgekehrt ihrem Massenverhältnis ist. In der Praxis ist oft ein Körper so viel massereicher als der andere, dass der massereichere Körper auch als stillstehend betrachtet werden kann. Bei dieser Betrachtung führt der masseärmere Körper eine Keplerbahn um den massereicheren Körper aus. Auf annähernden Keplerellipsen bewegen sich z. B. die Planeten, Kometen und Asteroiden um die Sonne, oder der Mond um die Erde. Für die Orientierung einer Keplerbahn im Raum siehe Bahnelemente. Für die Bewegung auf Keplerbahnen siehe Keplersche Gesetze. Für Abweichungen vom Ideal siehe Bahnstörung. (de) In celestial mechanics, a Kepler orbit (or Keplerian orbit, named after the German astronomer Johannes Kepler) is the motion of one body relative to another, as an ellipse, parabola, or hyperbola, which forms a two-dimensional orbital plane in three-dimensional space. A Kepler orbit can also form a straight line. It considers only the point-like gravitational attraction of two bodies, neglecting perturbations due to gravitational interactions with other objects, atmospheric drag, solar radiation pressure, a non-spherical central body, and so on. It is thus said to be a solution of a special case of the two-body problem, known as the Kepler problem. As a theory in classical mechanics, it also does not take into account the effects of general relativity. Keplerian orbits can be parametrized into six orbital elements in various ways. In most applications, there is a large central body, the center of mass of which is assumed to be the center of mass of the entire system. By decomposition, the orbits of two objects of similar mass can be described as Kepler orbits around their common center of mass, their barycenter. (en) En mecánica celeste, una órbita de Kepler (o también una órbita kepleriana) es la trayectoria de un cuerpo respecto a otro describiendo una elipse, parábola o hipérbola, inscritas en un plano orbital bidimensional en un espacio tridimensional (una órbita de Kepler también puede ser una trayectoria recta). En su cálculo solo se considera la atracción gravitacional puntual de dos cuerpos, despreciando las perturbaciones debidas a las interacciones gravitatorias con otros objetos, el arrastre atmosférico, la presión de radiación o que el cuerpo central no sea esférico entre otras simplificaciones. Se dice que es la solución de un caso especial del problema de los dos cuerpos, conocido como problema de Kepler. Como teoría en mecánica clásica, tampoco tiene en cuenta los efectos de la relatividad general. Las órbitas de Kepler pueden ser parametrizadas en seis elementos orbitales de varias maneras. En la mayoría de las aplicaciones, se considera un gran cuerpo central, cuyo centro de masa se supone que es el centro de masas de todo el sistema. Por descomposición, las órbitas de dos objetos de masa similar se pueden describir como órbitas de Kepler alrededor de su centro de masas común, es decir, respecto a su baricentro. (es) En astronomie, plus précisément en mécanique céleste, le mouvement képlérien correspond à une description du mouvement d'un astre par rapport à un autre respectant les trois lois de Kepler. Pour cela il faut que l'interaction entre les deux astres puisse être considérée comme purement newtonienne, c'est-à-dire qu'elle varie en raison inverse du carré de leur distance, et que l'influence de tous les autres astres soit négligée. Il est fréquent que l'un des deux corps (qualifié alors de « central ») soit de masse (beaucoup) plus importante que l'autre, et soit donc dominant gravitationnellement, tel que celui d'une étoile par rapport à l'une de ses planètes, d'une planète par rapport à l'un de ses satellites naturels ou artificiels, etc. Le mouvement képlérien décrit alors le mouvement du corps relativement moins massif. Le mouvement képlérien est en fait un cas particulier du problème à deux corps, dans le cas d'une force variant comme l'inverse du carré de la distance, ce qui correspond à la force d'interaction gravitationnelle entre les deux corps, s'ils sont supposés ponctuels ou encore à symétrie sphérique , et constituant un système isolé. Or le problème à deux corps peut toujours être ramené à celui du mouvement d'une particule (dite fictive) dans le référentiel du centre de masse des deux corps, les trajectoires des corps « réels » étant homothétiques de celles de cette particule fictive. Dans le cas du champ de gravitation « newtonien », l'étude du mouvement de ce corps fictif dans le champ de gravitation « créé » par un centre fixe à l'origine est appelé problème de Kepler et le mouvement résultant est précisément le mouvement képlérien. Il est intéressant de noter qu'en dépit de ces appellations, Kepler ne formula pas ainsi la situation, mais déduisit ses lois du mouvement des planètes en utilisant les observations réalisées par Tycho Brahe, notamment sur le mouvement de la planète Mars, alors que ni la loi de la gravitation universelle ni le principe fondamental de la dynamique n'avaient encore été découverts. De fait, ce problème dit de Kepler n'a été formulé correctement qu'avec Newton, sous une forme géométrique. Il est alors possible de montrer que les trajectoires des corps célestes sont des coniques, en particulier des ellipses, ce dernier cas très important étant souvent désigné sous le nom d'orbite de Kepler. Dans le cas fréquent où l'un des deux corps est de masse beaucoup plus importante que l'autre, il peut être considéré comme immobile à l'un des foyers de la conique, qui représente alors la trajectoire du corps « périphérique ». Comme tout modèle, le problème de Kepler correspond bien sûr à une situation idéalisée, puisque l'influence de tous les autres corps célestes est négligée, tout comme les déviations au caractère non-newtonien de la force de gravitation. Toutefois cette approximation est souvent vérifiée avec une très bonne approximation dans de nombreux cas. Ainsi dans le Système solaire le Soleil, qui concentre 99,86 % de la masse totale du système, domine gravitationnellement tous les autres corps. Il est donc possible de considérer avec une bonne approximation le mouvement de chaque planète ou de tout autre corps du système comme képlérien. L'influence des autres corps peut ensuite être prise en compte comme des perturbations de l'orbite képlérienne, celle-ci constituant ainsi « l'orbite de base » à partir de laquelle il est possible de construire par approximations successives l'orbite « réelle » du corps céleste considéré. Par suite, l'étude du mouvement képlérien est d'une importance capitale en mécanique céleste. * Les planètes telluriques, de gauche à droite : Mercure, Vénus, Terre, Mars (fr) 케플러 궤도(영어: Kepler orbit)는 천체물리학에서 한 천체에 대한 다른 천체의 상대적인 운동 모습(타원, 포물선, 쌍곡선, 또는 간혹 직선)을 2차원으로 투영시켜 놓은 것이다. 케플러 궤도는 두 천체를 점으로 가정하고 둘 사이의 중력 상호작용만을 고려하기 때문에, 섭동, 항력, 복사압, 일반 상대성이론, 구형이 아닌 천체 등등 다양한 조건들은 모두 무시된다. 케플러 궤도는 이체 문제의 특수한 경우의 해이다. 케플러 궤도는 여섯 개의 궤도 요소로 변수화될 수 있다. 대부분의 사례에서는 중심 물체가 매우 커 중심 물체의 질량 중심이 해당 계의 질량 중심과 거의 일치하지만, 두 물체의 질량이 비슷한 경우에는 두 물체의 무게중심을 도는 케플러 궤도로 물체의 운동을 설명할 수 있다. (ko) Uma órbita Kepler, em mecânica celeste, descreve o movimento de um corpo orbitando em trajetória, elíptica, parabólica ou hiperbólica, que forma um plano orbital (bidimensional) num espaço tridimensional. Uma órbita Kepler também pode formar uma linha reta. (pt) 克卜勒軌道是天體力學描述在三維空間的橢圓、拋物線或雙曲線軌道上運動的物體在二維軌道平面上的軌道運動（克卜勒軌道也可以是直線）。它只考慮兩個點狀物體之間的引力作用，而忽略與其它物體之間引力交互作用的攝動、大氣拖曳、太陽輻射壓、非球面的中心物體等等。因此說它是二體問題，也就是所謂的克卜勒問題的一個特殊解。在經典力學中，它也不會考慮到廣義相對論的影響。克卜勒軌道可以用六個軌道要素呈現出各種不同型式的軌道。 在大多數的應用中，在中心的質量被假設為整個系統的質量中心所在。經過分析，兩個質量近似的物體可以用克卜勒軌道敘述它們繞质点系的質心（即引力中心）的运动。 (zh) |
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